Pols d'imant permanent de terres rares isòtropa ràpidament apagada
La preparació de la pols magnètica unida és força diferent de la del NdFeB sinteritzat perquè el lingot d'aliatge de NdFeB sinteritzat o el cos sinteritzat no té coercitivitat pràctica quan es trenca a la mida de partícula utilitzada per unir l'imant. La producció en massa es prepara en un entorn de gas inert. L'aliatge fos es refreda a 105 ~ 106 graus /s i es condensa en estructures microcristal·lines o fins i tot amorfes. Després de la cristal·lització i el tractament tèrmic, els grans creixen fins a desenes o centenars de nanòmetres i s'obté una alta coercivitat en grans submicrons més petits que la mida crítica de domini únic Nd2Fe14B.
En general, és difícil que les partícules magnètiques es trenquin en partícules de cristall únic tan fines, i la tecnologia de creixement direccional de grans submicrònics per extinció ràpida no està madura. Per tant, la pols policristalina es fa mitjançant un mètode d'extinció ràpida de fusió, i l'eix de magnetització fàcil de cada gra no té una forta tendència a la disposició i les partícules magnètiques són isòtropes. Una velocitat de refredament tan alta s'aconsegueix abocant o ruixant el líquid d'aliatge fos calent sobre la roda de coure giratòria refrigerada per aigua amb una velocitat lineal de 16 30m/s. L'aliatge líquid es llança al llarg de la direcció tangent sota l'acceleració de la roda de coure giratòria i es condensa en una tira fina amb un gruix de ~ 100 μm. La velocitat de refredament determina sensiblement la mida del gra de la tira prima. Pot afectar sensiblement la forma de la corba de desmagnetització i la coercivitat intrínseca de la pols magnètica.
Com que la velocitat de refrigeració depèn de molts factors, com ara la temperatura del líquid de l'aliatge, la velocitat del flux, la velocitat i la temperatura de la roda de coure, l'atmosfera d'argó, etc., és difícil controlar i sincronitzar estrictament l'optimització. Si es pren la microestructura nanocristal·lina òptima com a objectiu de producció en massa, és molt fàcil conduir a una distribució massa àmplia de la mida del gra, i la corresponent distribució de coercivitat inherent dels grans també és àmplia, donant lloc a un grau quadrat pobre de corba de desmagnetització de la pols magnètica. .
